, Transition entre les modèles, obtention des limites phases pures

, Cependant, au cours d'un calcul, il faut également que des volumes d'interface puissent apparaître pour enclencher le changement de phase mais aussi disparaître lorsque les volumes se vaporisent ou condensent complètement. Comme nous l'avons dit précédemment, avec un critère il n'y a pas de nucléation spontanée et donc pas de formations d'interfaces. La seule chose qui permet de générer des volumes d'interface est la diffusion numérique. La diffusion numérique apparaît dans le cas où les interfaces sont en mouvement et a comme origine les propriétés du schéma numérique employé. Les aspects propres à la résolution interviennent alors et sont susceptibles de donner des dynamiques de vaporisation différentes sur lesquelles nous n'avons ni le contrôle ni les moyens de juger, Lors de l'utilisation de modèles couplés déséquilibre-équilibre, on peut aisément repérer les zones pour lesquelles on va appliquer les différentes fermetures thermodynamiques

, Concernant la résolution, on rappelle qu'avec le modèle à l'équilibre mécanique (UP), la masse et l'énergie de mélange sont obtenues à l'itération n + 1 grâce aux équations bilans pour le mélange. En imposant une fraction massique correspondant à une limite phase pure liquide ou vapeur, on peut déterminer la pression et la température qu'aurait le mélange dans cet état, En notant * l'état en limite phase pure que nous testons, on détermine p * f p * (m n+1 , e n+1 , Y * l , Y * v ) et T * f T * (m n+1

, Nous utilisons ces formulations et non celles des fermetures du modèle UP car elles permettent de déterminer une température de mélange. La fonction f sat est alors évaluée au point (p * , T * ) et son signe nous permet, en fonction de la limite phase pure imposée, de déterminer si cet état est cohérent ou non, Les possibilités sont les suivantes, en notant r la valeur qui définit la phase résiduelle (10 ?8 dans ce travail), (Y l 1 ? r e t f sat

, La limite phase pure obtenue est dans un état qui vérifie les fermetures thermodynamiques du modèle UPT. C'est imposé par le nombre d'inconnues du système thermodynamique du modèle UP qui est trop grand par rapport aux données dont on dispose après cette étape, Si aucune de ces inégalités n'est vérifiée alors on applique l'algorithme de changement de phase qui va nous permettre d'obtenir p n+1 p sat (e n+1 , m n+1 ) et T n+1 T sat

. Bilan and . Fait-dans-micro-scone-dans-micro-scone, nous utiliserons donc le modèle UP décrit dans la partie 6 avec un système thermodynamique qui dépend du produit Y 1 Y 2 . En pratique, on pourra tester l'application du changement de phase sur tout le domaine ou bien uniquement sur l'interface

, De plus, pour compléter le travail actuel, il manque une phase applicative de prospection avec l'outil développé. Cela nécessite un travail d'identification de cas tests bien documentés et un parcours de l'espace des paramètres plus complet et systématique. L'objectif sera naturellement de reproduire les transitions de comportement de la TIZ. Enfin, il faudra par la suite ajouter les effets identifiés dans la partie II : la tension de surface

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